Lataa esitys
Esittely latautuu. Ole hyvä ja odota
JulkaistuMarkus Kouki Muutettu yli 9 vuotta sitten
1
Seuraavaksi: Higgsin teoriaa Tarkkuusmittauksia Standardimallin Higgs Supersymmetriset Higgsit Vahvasti vuorovaikuttava Higgsin sektori 9.6.20101Katri Huitu
2
9.6.20102Katri Huitu
3
Ongelma: Mittasymmetria kieltää mittavuorovaikutusta välittävän hiukkasen massatermin. Standardimallin symmetria (mittasymmetria SU(3) x SU(2) x U(1)) kieltää vuorovaikutuksen välittäjähiukkasilta massatermin Lagrangen tiheydessä. W +, W -, Z painavia, joten symmetrian täytyy olla rikkoutunut (osin, sillä fotonit ja gluonit ovat massattomia). Huom: massattomalla fotonilla on kaksi mahdollista polarisaatiota (kohtisuoraan kulkusuuntaa vastaan); massallisella välittäjähiukkasilla polarisaatioita on kolme (myös pitkittäinen)! 9.6.20103Katri Huitu
4
9.6.2010Katri Huitu4 Ratkaisu: teoria on symmetrinen kentän nollakohdassa, mutta potentiaalienergian minimi ei ole Higgsin hiukkasta vastaavan kentän nollakohdassa. Higgsin kentän odotusarvo tyhjiössä ei ole nolla! Hiukkasten vuorovaikutusta Higgsin kentän kanssa kutsutaan massaksi. Higgsin itseisvuorovaikutuksen kautta myös Higgsin bosoni saa massan.
5
Standardimallin Higgsin bosoni Symmetrian rikkoutumiseen tarvitaan dupletti: W +/-, Z massallisia (kaikilla kolmella pitkittäinen polarisaatio) jää yksi fysikaalinen Higgsin bosoni Potentiaali: V( ) = 2 | | 2 + | | 4, jossa 2 0 2 vapausastetta Higgsin massa: M H 2 = 2 v 2, v=246 GeV Parametrit ja ovat vapaita standardimallissa Higgsin massa on tuntematon 9.6.20105Katri Huitu
6
Häiriöteorian yläraja epästabiili stabiili Oletetaan, että SM voimassa energiaan saakka, Punainen: yläpuolella häiriöteoria ei ole voimassa, Vihreä: alapuolella potentiaali tippuu hallitsemattomasti 9.6.20106Katri Huitu
7
Lasku teoreettisesti toimiva, jos Vuorovaikutusten välittäjähiukkasten sironta WW WW W+W+ W-W- W+W+ W+W+ W+W+ W+W+ W+W+ W+W+ W+W+ W+W+ W+W+ W-W- W-W- W-W- W-W- W-W- W-W- W-W- W-W- W-W- h h , Z kumoavat kumoa- vat 9.6.20107Katri Huitu
8
Time: Higgs boson: A ghost in the machine New Scientist: Higgs seen at the LHC 9.6.20108Katri Huitu
9
Mitä tarvitaan Higgsin tunnistamiseksi? Löytää Higgsin bosoni (LHC, Tevatron?) Varmistaa, että massa sopiva (LHC, Tevatron?) Mitata kytkennät fermioneihin (LHC) Mitata kytkennät mittabosoneihin (LHC) Mitata itseisvuorovaikutukset (LC) Mitata spin ja muut ominaisuudet… (LC) 9.6.20109Katri Huitu
10
LEPEWWG 2010: Tevatron pienentää massarajaa ~145 GeV:iin. Kevyt Higgs vaikuttaa sopivimmalta! 9.6.201010Katri Huitu
11
LEPEWWG Tarkkuusmittausten säteilykorjaukset riippuvat logaritmisesti Higgsin ja W:n massoista: 9.6.201011Katri Huitu
12
f f h W+W+ W - h Z Z h Standardimallin Higgsin bosonin vuorovaikutus muiden hiukkasten kanssa Vuorovaikuttaa vahvimmin painavimpien hiukkasten kanssa! hajoaa mahdollisimman painaviin hiukkasiin 9.6.201012Katri Huitu
13
Higgsin hajoamissuhteet 9.6.201013Katri Huitu
14
Hiukkasen leveys kertoo, kuinka tarkasti massa pystytään paikallistamaan. Hiukkasen elinaika: 9.6.201014Katri Huitu
15
9.6.201015Katri Huitu
16
Higgsin etsintä: kun massa m h < 130 GeV, kun massa m h > 160 GeV kultainen moodi pp Z Z -- ++ ++ -- 9.6.201016Katri Huitu
17
Higgs tt Rapiditeettijakauma jeteille tt ja Higgsin sisältävissä tapauksissa. Vektoribosonien fuusio (VBF) 9.6.201017Katri Huitu
18
9.6.201018Katri Huitu
19
Kytkentöjen mittaustarkkuus: 9.6.201019Katri Huitu
20
Higgsin massan mittaus LHC:llä ja lineaarikiihdyttimellä 9.6.201020Katri Huitu
21
ttH, H WW 9.6.201021Katri Huitu
22
Ongelmia standardimallin Higgsin sektorilla: Hierarkiaongelma: miksi m W ja M Planck niin erilaisia? Higgsin luonnollinen massa olisi teorian suurin skaala Negatiivinen massaparametri annetaan Higgsille ”käsin” Supersymmetria, Ylimääräiset ulottuvuudet, Vahvasti vuorovaikuttavat teoriat, … 9.6.201022Katri Huitu
23
Heinemeyer, Hollik, Stöckinger, Weber, Weiglein, 2007 9.6.201023Katri Huitu
24
Minimaalisessa supersymmetrisessä mallissa: Kaksi Higgsin duplettia 8 vapausastetta Kolme vapausastetta tarvitaan, jotta W ± ja Z 0 saavat pitkittäisen polarisaatiovapausasteen. MSSM:ssä viisi fysikaalista Higgsin bosonia Neutraalit Higgsin bosonit h, H, A ja ”Goldstone” G: Varatut Higgsin bosonit H +, H - : 9.6.201024Katri Huitu
25
Massat voidaan lausua W, Z ja A-Higgsin massojen avulla (+ tan –parametri) : Massojen suhteet: 0 ≤ m h ≤ M Z |cos2 |; m h ≤ m A ≤m H; m H ≥ M Z; m H± ≥ M W h 0 kevyt (| | 4 kytkentä susyssa mittakytkentä), mutta säteilykorjaukset ovat suuria, erityisesti m h –korjaukset. 9.6.201025Katri Huitu
26
9.6.201026Katri Huitu
27
Kevyimmän Higgsin massa MSSMssä: 9.6.201027Katri Huitu
28
Kokeelliset rajat: 9.6.201028Katri Huitu
29
Huom! Varattu Higgsin bosoni (toisin kuin neutraali) on aina merkki jostain standardimallin ulkopuolisesta fysiikasta! Varattu Higgs: 9.6.201029Katri Huitu
30
Higgsin kytkennät verrattuna standardimallin kytkentöihin: Fermionit: MSSM: SM: W, Z, MSSM versus SM: 9.6.201030Katri Huitu
31
MSSM Higgsien hajoamiset: 9.6.201031Katri Huitu
32
9.6.201032Katri Huitu
33
9.6.201033Katri Huitu
34
Leveys: 9.6.201034Katri Huitu
35
MSSM Higgsien tuotto LHC:llä 9.6.201035Katri Huitu
36
9.6.201036Katri Huitu
37
9.6.201037Katri Huitu
38
Suuret ylimääräiset ulottuvuudet ja Higgs Higgs sekoittuu ylimääräisistä ulottuvuuksista johtuvien gravitonin sukulaisten kanssa. Näiden sukulaisten, graviskalaarien, muodostama KK-torni on hyvin tiheä. Näyttää siltä kuin Higgs hajoaisi tähän torniin: Higgsin todennäköisyys oskilloida näihin ilmaisimessa näkymättömiin tiloihin on nollasta poikkeava (mutta pieni, koska se on kääntäen verrannollinen Planckin massaan). Tiloja on kuitenkin hyvin paljon, joten kaiken kaikkiaan todennäköisyys voi olla merkittävä. Kun Higgs on oskilloinut graviskalaariksi, on erittäin epätodennäköistä, että se oskilloisi takaisin Higgsiksi (koska todennäköisyys on jälleen kääntäen verrannollinen Planckin massaan). Jos Higgs on oskilloinut graviskalaariksi, siitä on tullut näkymätön (ikään kuin se olisi hajonnut näkymättämäksi tilaksi). Huom. Vastaava on mahdollista esim supersymmetriassa: jos neutraliinot ovat kevyitä 9.6.2010 38 Katri Huitu
39
Näkymätön hajoamissuhde: 9.6.201039Katri Huitu
40
=1 TeV Warpattujen ylimääräisten ulottuvuuksien radion Radionin ja Higgsin bosonin kytkennät SM hiukkasiin molemmat verrannollisia hiukkasen massaan. Radionin kytkennät suppressoituja ylimääräisten ulottuvuuksien skaalalla . Kytkentä gluoneihin on poikkeus: se on suuri radionilla. radion 9.6.201040Katri Huitu
41
Higgsin ja radionin tunnistamiseksi täytyy tutkia hajoamissuhteita, eli kytkennät pitäisi pystyä mittamaan hyvin. 9.6.201041Katri Huitu
42
Hajoamissuhteet gluoneihin Hajoamista gluoneihin on mahdollista tutkia lineaarikiihdyttimellä. LHC:llä tausta on liian suuri. 9.6.201042Katri Huitu
43
Vahvasti vuorovaikuttava Higgsin sektori Voi olla, että ei löydy kevyttä Higgsiä WW-sironnassa vaikutusala kasvaa rajatta ja unitaarisuus rikkoutuu noin 1 TeV:n energiaskaalassa. SM ilman Higgsin bosonia ei ole koko teoria, vaan jotain uutta dynamiikkaa täytyy tulla mukaan. Tällöin pitäisi näkyä energian mukana lisääntyvät lopputilat ja jotain uutta noin 1 TeV:ssä. 9.6.201043Katri Huitu
44
Esimerkiksi, jos Higgs on painava (noin 1 TeV), teoria on vahvasti vuorovaikuttava: Myös tekniväriteoriat ovat vahvasti vuorovaikuttavia teorioita (teknifermionit tulevat 1 TeV-skaalassa vahvasti vuorovaikuttaviksi, kondensoituvat ja antavat W, Z –bosonien pitkittäiset vapausasteet Higgsin mekanismin avulla). Vahvasti vuorovaikuttavan mallin täytyy rikkoa standardimallin symmetria samoin kuin standardimallin kevyt Higgs. Näiden mallien tutkimiseksi usein integroidaan painavat vapausasteet pois ja tutkitaan jäljelle jäävää efektiivistä teoriaa. Jos kevyt Higgs löytyy, täytyy pystyä mittaamaan sen ominaisuudet, jotta voidaan varmistaa sen vastaavan koko sähköheikon symmetrian rikosta! 9.6.201044Katri Huitu
Samankaltaiset esitykset
© 2024 SlidePlayer.fi Inc.
All rights reserved.